「磁界」はこの項目へ転送されています。ジャン・ミッシェル・ジャールの音楽アルバムについては「磁界 (アルバム)」をご覧ください。
.mw-parser-output .ambox{border:1px solid #a2a9b1;border-left:10px solid #36c;background-color:#fbfbfb;box-sizing:border-box}.mw-parser-output .ambox+link+.ambox,.mw-parser-output .ambox+link+style+.ambox,.mw-parser-output .ambox+link+link+.ambox,.mw-parser-output .ambox+.mw-empty-elt+link+.ambox,.mw-parser-output .ambox+.mw-empty-elt+link+style+.ambox,.mw-parser-output .ambox+.mw-empty-elt+link+link+.ambox{margin-top:-1px}html body.mediawiki .mw-parser-output .ambox.mbox-small-left{margin:4px 1em 4px 0;overflow:hidden;width:238px;border-collapse:collapse;font-size:88%;line-height:1.25em}.mw-parser-output .ambox-speedy{border-left:10px solid #b32424;background-color:#fee7e6}.mw-parser-output .ambox-delete{border-left:10px solid #b32424}.mw-parser-output .ambox-content{border-left:10px solid #f28500}.mw-parser-output .ambox-style{border-left:10px solid #fc3}.mw-parser-output .ambox-move{border-left:10px solid #9932cc}.mw-parser-output .ambox-protection{border-left:10px solid #a2a9b1}.mw-parser-output .ambox .mbox-text{border:none;padding:0.25em 0.5em;width:100%;font-size:90%}.mw-parser-output .ambox .mbox-image{border:none;padding:2px 0 2px 0.5em;text-align:center}.mw-parser-output .ambox .mbox-imageright{border:none;padding:2px 0.5em 2px 0;text-align:center}.mw-parser-output .ambox .mbox-empty-cell{border:none;padding:0;width:1px}.mw-parser-output .ambox .mbox-image-div{width:52px}html.client-js body.skin-minerva .mw-parser-output .mbox-text-span{margin-left:23px!important}@media(min-width:720px){.mw-parser-output .ambox{margin:0 10%}}
この記事は検証可能な参考文献や出典が全く示されていないか、不十分です。出典を追加して記事の信頼性向上にご協力ください。（このテンプレートの使い方）
出典検索?: "磁場"
磁場（じば、英語: Magnetic field）は、電気的現象・磁性的現象を記述するための物理的概念であり、電流が作り出す場として定義される。工学分野では、磁界（じかい）ということもある。
単に磁場と言った場合は磁束密度Bもしくは、「磁場」Hのどちらかを指すものとして用いられるが、どちらを指しているのかは文脈により、また、どちらの解釈としても問題ない場合も多い。後述のとおりBとHは一定の関係にあるが、BとHの単位は国際単位系（SI）でそれぞれWb/m2, A/m であり、次元も異なる独立した二つの物理量である。Hの単位はN/Wbで表すこともある。なお、CGS単位系における、磁場 Hの単位は、Oeである。この項では一般的な磁場の性質を扱うこととする。
磁場は、空間の各点で向きと大きさを持つ物理量（ベクトル場）であり、電流によって形成される。磁場の大きさは、+1のN極が受ける力の大きさで表される。磁場を図示する場合、N極からS極向きに磁力線の矢印を描く。
小学校などの理科の授業では、砂鉄が磁石の周りを囲むように引きつけられる現象をもって、磁場の存在を教える。このことから、磁場の影響を受けるのは鉄だけであると思われがちだが、強力な磁場の中では、様々な物質が影響を受けることが分かっている。最近では、磁場や電場（電磁場、電磁波）が生物に与える影響について関心が寄せられている。
磁荷が見つかっていない現状では磁場の源は電流または磁気モーメントである。特に電流によって生じる磁気の作用は電荷の相対論的効果と考えられている。 磁界の強さ（計量法の物象の状態の量の名称）、磁界強度[1] 現状では電荷無しで磁荷のみを有する物質は見つかっておらず、磁場の源は電流もしくは電気スピンである。また電流の周りの磁気の効果は電荷の相対論的効果と考えられ、ローレンツ収縮による電荷密度が変化したときの電気作用によって説明がつく場合がある[3][4][5]。 磁場 H の定義にはいくつかの流儀がある。（E-B対応とE-H対応を参照） 現在は、磁場の源は電流のみとし磁荷を考えないことが通常である。したがってアンペール則やビオ・サバール則に基づく定義が広く用いられる。 微小な長さの電流要素 I dl によって r 離れた位置に作られる微小な磁場 dH は d H = I d l × r 4 π r 3 {\displaystyle \mathrm {d} {\boldsymbol {H}}={\frac {I\mathrm {d} {\boldsymbol {l}}\times {\boldsymbol {r}}}{4\pi r^{3}}}} 最も簡単な定義は無限に長い棒磁石に作用する力から導かれる。（E-H対応） qmの磁荷に大きさ F の力を及ぼす磁場 H は次式で表される。 F = q m H {\displaystyle {\boldsymbol {F}}=q_{m}{\boldsymbol {H}}} 棒磁石はS極の影響を無視できるほど長く、さらに棒磁石内のミクロな磁気双極子が無視できるほどの太さを持つとする。この定義は具体的な測定法に基づいているため利用しやすいが、S極を無視できる条件が自明でないため理論的には扱いにくい。 任意の磁場Bについて、それを導くベクトルポテンシャルAを定義できる。 B = ∇ × A {\displaystyle {\boldsymbol {B}}=\nabla \times {\boldsymbol {A}}} 分野領域によってはこういった電磁ポテンシャルがもっぱら用いられる。 磁場 H はマクスウェルの方程式中で、 rot H = j + ∂ D ∂ t {\displaystyle \operatorname {rot} {\boldsymbol {H}}={\boldsymbol {j}}+{\frac {\partial {\boldsymbol {D}}}{\partial t}}} 右辺第2項の電流の時間変動は、変位電流あるいは電束電流と呼ばれ、マクスウェルによって電荷保存則(連続の方程式)を満たすように付け加えられた。この項から電磁波の放射などが導かれる。 導体中で電磁場の時間変動が激しくない場合にはこの項を無視して rot H = j {\displaystyle \operatorname {rot} {\boldsymbol {H}}={\boldsymbol {j}}} とする場合がある。 これはアンペールの法則と呼ばれる。 閉じた曲線の上に分布する磁場が、その曲線の内側を通過する電流の総量と対応することを意味する。 磁場 H は電流によって生み出される場であり、磁束密度 B は電流に力を及ぼす場である。H と B の関係は媒質の構成方程式により次のようになる。 H = μ 0 − 1 B − M {\displaystyle {\boldsymbol {H}}=\mu _{0}^{-1}{\boldsymbol {B}}-{\boldsymbol {M}}} ここで、 μ 0 {\displaystyle \mu _{0}} : 真空の透磁率 である。詳細は「磁化」を参照 電子はじめとする点状の電荷が運動するときに周りに磁場が生じる。 速度vで移動する電荷によってrの位置に生じる磁場Bは、その電荷によって生じる電界をEとすると、近似的に B ( r ) = 1 c 2 v × E ( r ) {\displaystyle {\boldsymbol {B}}({\boldsymbol {r}})={\frac {1}{c^{2}}}{\boldsymbol {v}}\times {\boldsymbol {E}}({\boldsymbol {r}})} で表される。この式はv/cがゼロに近いときに有効である。 厳密にはリエナール・ヴィーヘルト・ポテンシャルから導かれる。※ただし量子論の対象となる領域を除く。同ポテンシャルは電場の伝播が光速度とする特殊相対論に則るもので、電荷の移動による静電場からのずれや、電荷が加速する際の電磁波の放出を包含する。
定義
magnetic field strength[2]
量記号H
次元L−1 I
種類ベクトル
SI単位A/m 、SI組立単位
テンプレートを表示
電流から与える定義
磁荷に則る定義
ベクトルポテンシャル
磁場の満たす関係式
電流と磁場の関係
積分形で書くと、 ∮ C H ⋅ d l = ∫ S j + ∂ D ∂ t ⋅ d S {\displaystyle \oint _{C}{\boldsymbol {H}}\cdot \mathrm {d} {\boldsymbol {l}}=\int _{S}{\boldsymbol {j}}+{\frac {\partial {\boldsymbol {D}}}{\partial t}}\cdot \mathrm {d} {\boldsymbol {S}}}
磁束密度と磁場の関係
M {\displaystyle {\boldsymbol {M}}} : 磁化
運動する電子/点電荷の周りの磁場
脚注[脚注の使い方]^ 国際単位系（SI）第9版（2019）日本語版
^ The International System of Units
^ 佐藤憲史「相対論的な効果としての磁場について
^ E.M.Purcell (1963). Electricity and Magneism. MCGRAW-HILL COMPANY
^ R.P.Feynman; R.B.Leighton; M.Sands (1964). “13.6-13.11”. Lectures on Physics. 2. ADDISON-WESLEY PUBLISHING COMPANY
関連項目
アンペールの法則
ビオ・サバールの法則
クーロンの法則
電場の強さ(E)、磁束密度(B)、電束密度(D)
E-B対応とE-H対応
地磁気
ホール素子
SQUID
ファラデー効果
磁気光学カー効果
マクスウェルの方程式
ローレンツ力
フレミングの法則
静磁場
核磁気共鳴画像法（MRI）
外部リンク
『磁場』 - コトバンク
表
話
編
歴
電磁気学
基本
電気
磁性
静電気学
電荷
クーロンの法則
電場
電束
ガウスの法則
電位
静電誘導
電気双極子
分極電荷
静磁気学
アンペールの法則
電流
磁場
磁化
磁束
ビオ・サバールの法則
磁気モーメント
ガウスの法則
電気力学
自由空間
ローレンツ力
起電力
電磁誘導
ファラデーの法則
レンツの法則
変位電流
マクスウェルの方程式
電磁場
電磁波
リエナール・ヴィーヘルト・ポテンシャル（英語版）
マクスウェル・テンソル
渦電流
電気回路
電気伝導
電圧
キルヒホッフの法則
電気抵抗
静電容量
インダクタンス
交流
インピーダンス
