数学の関数解析学の分野において、あるヒルベルト空間からある部分空間 K への線型作用素 T の圧縮（あっしゅく、英: compression）とは、次の作用素のことを言う。 P K T 。 K : K → K . {\displaystyle P_{K}T\vert _{K}:K\rightarrow K.}

ここで P K : H → K {\displaystyle P_{K}:H\rightarrow K} は K の上への直交射影である。これは全体のヒルベルト空間上のある作用素から、K 上のある作用素を得るために自然に用いられる。K が T についての不変部分空間であるなら、T の K への圧縮は k を Tk へ写す制限 K→K である。

より一般に、ヒルベルト空間 H {\displaystyle H} 上のある線型作用素 T と、 H {\displaystyle H} の部分空間 W {\displaystyle W} 上のある等長作用素 V に対して、T の W {\displaystyle W} への圧縮は次のように定義される。 T W = V ∗ T V : W → W . {\displaystyle T_{W}=V^{*}TV:W\rightarrow W.}

ここで V ∗ {\displaystyle V^{*}} は V の共役作用素である。T が自己共役作用素であるなら、圧縮 T W {\displaystyle T_{W}} もまた自己共役作用素である。V が恒等作用素 I : W − > H {\displaystyle I:W->H} で置き換えられるとき、 V ∗ = I ∗ = P K : H − > W {\displaystyle V^{*}=I^{*}=P_{K}:H->W} となり、上述の特殊な定義が得られる。
関連項目

伸張

参考文献

P. Halmos, A Hilbert Space Problem Book, Second Edition, Springer-Verlag, 1982.
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