ラーモア歳差運動（ラーモアさいさうんどう、英語: Larmor precession）は、物理学において、電子・原子核・原子などの粒子の持つ磁気モーメントが外部磁場によって歳差運動を起こす現象である。ジョゼフ・ラーモアにちなんで名づけられた。
概要

外部磁場は、粒子の磁気モーメント、あるいは角運動量（スピン角運動量や軌道角運動量）にトルクを与え、それは以下のように表される。 Γ → = μ → × B → = γ J → × B → {\displaystyle {\vec {\Gamma }}={\vec {\mu }}\times {\vec {B}}=\gamma {\vec {J}}\times {\vec {B}}}
Γ → {\displaystyle {\vec {\Gamma }}} :トルク
μ → {\displaystyle {\vec {\mu }}} :粒子の磁気モーメント
B → {\displaystyle {\vec {B}}} :外部磁場
J → {\displaystyle {\vec {J}}} :粒子の全角運動量 × {\displaystyle \times } :クロス積

  γ {\displaystyle \ \gamma } は磁気回転比と呼ばれ、磁気モーメントと全角運動量の比例関係 μ → = γ J → {\displaystyle {\vec {\mu }}=\gamma {\vec {J}}} を結びつける定数である。

トルクを受けることで、粒子が持つ磁気モーメントベクトル μ → {\displaystyle {\vec {\mu }}} 、あるいは角運動量ベクトル J → {\displaystyle {\vec {J}}} は磁場方向を軸としてその周りを歳差運動する。このとき運動方程式は次式で表される。 d μ → d t = γ μ → × B → , d J → d t = γ J → × B → {\displaystyle {\frac {d{\vec {\mu }}}{dt}}=\gamma {\vec {\mu }}\times {\vec {B}},\,\,\,\,\,{\frac {d{\vec {J}}}{dt}}=\gamma {\vec {J}}\times {\vec {B}}}

この回転運動の角周波数はラーモア周波数（Larmor frequency）と呼ばれ、以下で表される。 ω → = γ B → {\displaystyle {\vec {\omega }}=\gamma {\vec {B}}}

ラーモア歳差運動は核磁気共鳴（NMR）、電子スピン共鳴（EPR）、強磁性共鳴（FMR）などにとって重要である。磁場中ではラーモア周波数を共鳴周波数とも呼ばれる。

レフ・ランダウとエフゲニー・リフシッツによる1935年の有名な論文[1]は、ラーモア歳差運動による強磁性共鳴の存在を予言した。それは1946年にJ. H. E. Griffiths[2]、1947年にE. K. Zavoiskyによる実験で、それぞれ独立に確かめられた。
脚注^ Landau, L. D.; Lifshitz, L. M. (1935). “On the theory of the dispersion of magnetic permeability in ferromagnetic bodies”. Physik. Zeits. Sowjetunion 8: 153-169. 
^ Griffiths, J. H. E. (1946). “Anomalous High-frequency Resistance of Ferromagnetic Metals”. Nature 158: 670-671. doi:10.1038/158670a0. 

外部リンク

⇒Georgia State University HyperPhysics page on Larmor Frequency
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