キャプスタン方程式（キャプスタンほうていしき、英: capstan equation）、別称ベルト摩擦方程式（英: belt friction equation）、アイテルワインの公式（英: Eytelwein's formula）[1][2]は、しなやかなロープがボラード、ウインチ、キャプスタン等の円筒に巻き付けられているときに、荷重による張力（load-force）と巻き取りの張力（hold-force）とを結びつける等式である[3][4]。

張力と摩擦力が作用しあうため、キャプスタンに巻かれたロープにかかる張力は両端で異なっていると考えられ、小さな張力を他端においてより大きな力に変えることができる。これがキャプスタン型の器械の原理である。

手動キャプスタンはラチェット型の機構で、一方向にしか回転しない。一旦その方向へ動き出せば、ぐっと小さな力で引っ張ることができる。パワードキャプスタン（ウインチとも呼ばれる）は回転によってロープとキャプスタンの間の摩擦を増大させるものである。トールシップでは手動キャプスタンとパワードキャプスタンが併せて用いられる。小さい力で重い帆が揚げられるようにし、またパワードキャプスタンからのロープの取り外し、ロープ解きが簡単にできるようになっている。

トップロープクライミングと呼ばれるロッククライミングで、体重の軽い人間がより重い人間を支える（ビレイする）ことができるのはこの効果のためである。

公式は次の通り。 T load = T hold   e μ ϕ {\displaystyle T_{\text{load}}=T_{\text{hold}}\ e^{\mu \phi }}

ここで T load {\displaystyle T_{\text{load}}} はロープに加わる張力、 T hold {\displaystyle T_{\text{hold}}} はそれによりキャプスタンの反対側で生じる力である。 μ {\displaystyle \mu } はロープとキャプスタンの間の摩擦係数、 ϕ {\displaystyle \phi } はロープが巻かれたトータルの角度（単位はラジアン、つまりちょうど1周ならば ϕ = 2 π {\displaystyle \phi =2\pi } ）。

この公式が成り立つにはいくつかの仮定が必要である：
ロープは滑り落ちる寸前であるとする。つまり T load {\displaystyle T_{\text{load}}} が巻き取ることのできる最大の荷重になっている。より軽い荷のときも巻き取りは可能で、その場合は「実効的」な接触角 ϕ {\displaystyle \phi } がより小さくて済む。

ロープが剛体でないことは重要である。そのような場合、かなりの力がロープを円筒にきつく巻き付けるための折り曲げに費やされてしまう（この場合方程式を修正する必要がある）。例えばボーデンケーブル（英語版）にはある程度剛性があり、キャプスタン方程式の原理には従わない。

ロープは非弾性的である。

式から、得られる力は摩擦係数、円筒のまわりの巻き数、接触角度とともに指数関数的に増大することがわかる。「円筒の半径は得られる力に何ら関係しない」ことに注意する。

次の表は巻き数と摩擦係数 μ に対する e μ ϕ {\displaystyle e^{\mu \phi }} の値を示す。

巻き数摩擦係数 μ
0.10.20.30.40.50.60.7
11.93.56.612234381
23.5124315253518816661
36.64328618811239281612437503
412152188123228286751354002643702631
5235351239228675166356241535529353553321281

この表から、シート（sheet, ヨット等の帆船で、セイルを調節できる側のロープを指す）が3回より多くウインチに巻き付けられているのを見ることがほとんどないのは何故か、はっきりと分かる。得られる力は急激に大きくはなるが、他方で副産物が伴う。というのも、巻き付けによって絡まりやコブができ、（テールでたゆみを作って）力を緩めてもロープが送り出されなくなるリスクがあるからである。
導出ロープとキャプスタンの間の力

最初のステップは、キャプスタンに巻き付くロープの任意の点での、半径方向の力（垂直抗力） F {\displaystyle F} （ニュートン毎ラジアン） を図に示すような張力 T {\displaystyle T} （ニュートン）と結び付けることである。キャプスタンがロープに与える y 軸上向きの力 F {\displaystyle F} は、ロープの張力の y 軸下向き成分 T load sin ⁡ ( φ ) {\displaystyle T_{\text{load}}\sin(\varphi )} と等しい。 F = T load sin ⁡ ( φ ) {\displaystyle F=T_{\text{load}}\sin(\varphi )}

φ {\displaystyle \varphi } を0に近づけるとき（微小角度近似）、 sin ⁡ ( d φ ) = d φ {\displaystyle \sin(d\varphi )=d\varphi } となり、 T hold = T load = T {\displaystyle T_{\text{hold}}=T_{\text{load}}=T} F = T d φ {\displaystyle F=Td\varphi }

よって角度 d φ {\displaystyle d\varphi } の間にはたらく摩擦力は μ F = μ T d φ {\displaystyle \mu {F}=\mu {T}d\varphi } （ μ {\displaystyle \mu } は摩擦係数）

となる。角度 d φ {\displaystyle d\varphi } の間の張力の増し高 d T {\displaystyle dT} はこの区間にはたらく摩擦力に等しいから d T = μ T d φ {\displaystyle dT=\mu {T}d\varphi } 1 T d T = μ d φ {\displaystyle {\frac {1}{T}}dT=\mu d\varphi }

両辺を積分して ∫ T hold T load 1 T d T = ∫ 0 ϕ μ d φ {\displaystyle \int _{T_{\text{hold}}}^{T_{\text{load}}}{\frac {1}{T}}\;{dT}=\int _{0}^{\phi }\mu \;{d}\varphi } ln ⁡ T load − ln ⁡ T hold = ln ⁡ T load T hold = μ ϕ {\displaystyle \ln T_{\text{load}}-\ln T_{\text{hold}}=\ln {\frac {T_{\text{load}}}{T_{\text{hold}}}}=\mu \phi }

両辺の指数をとって T load T hold = e μ ϕ {\displaystyle {\frac {T_{\text{load}}}{T_{\text{hold}}}}={e}^{\mu \phi }}

最終的に次式が得られる。 T load = T hold e μ ϕ {\displaystyle T_{\text{load}}=T_{\text{hold}}{e}^{\mu \phi }}
キャプスタン方程式のVベルトへの一般化

Vベルトに対するベルト摩擦方程式は T load = T hold e μ ϕ / sin ⁡ ( α / 2 ) {\displaystyle T_{\text{load}}=T_{\text{hold}}{e}^{\mu \phi /\sin(\alpha /2)}}

ここで α {\displaystyle \alpha } はVベルトが相対するプーリーを挟む2枚のベルトがなす角（ラジアン）である[5]。 α = π {\displaystyle \alpha =\pi } のところで効果的になる。

Vベルトや複数のVベルトが組み合わさったサーペンタインベルトでは、負荷が増すにつれてベルトがプーリーの溝に食い込んでいき（wedge into, くさびのようになり）、これがトルクの伝動効率を高めている[6]。

同じ力を伝動をするのに、Vベルトは平ベルトと比べて張力がより小さくて済み、軸受の寿命を長くすることができる[5]。
関連項目

ベルト摩擦（英語版）

摩擦接触力学（英語版）

脚注^ ⇒http://www.atp.ruhr-uni-bochum.de/rt1/currentcourse/node57.html
^ “Archived copy”. 2010年8月21日時点の ⇒オリジナルよりアーカイブ。2010年8月27日閲覧。
^ Johnson, K.L. (1985) (PDF). ⇒Contact Mechanics. ⇒http://www.knovel.com/web/portal/browse/display?_EXT_KNOVEL_DISPLAY_bookid=2685 2011年2月14日閲覧。 
^ .mw-parser-output cite.citation{font-style:inherit;word-wrap:break-word}.mw-parser-output .citation q{quotes:"\"""\"""'""'"}.mw-parser-output .citation.cs-ja1 q,.mw-parser-output .citation.cs-ja2 q{quotes:"「""」""『""』"}.mw-parser-output .citation:target{background-color:rgba(0,127,255,0.133)}.mw-parser-output .id-lock-free a,.mw-parser-output .citation .cs1-lock-free a{background:url("//upload.wikimedia.org/wikipedia/commons/6/65/Lock-green.svg")right 0.1em center/9px no-repeat}.mw-parser-output .id-lock-limited a,.mw-parser-output .id-lock-registration a,.mw-parser-output .citation .cs1-lock-limited a,.mw-parser-output .citation .cs1-lock-registration a{background:url("//upload.wikimedia.org/wikipedia/commons/d/d6/Lock-gray-alt-2.svg")right 0.1em center/9px no-repeat}.mw-parser-output .id-lock-subscription a,.mw-parser-output .citation .cs1-lock-subscription a{background:url("//upload.wikimedia.org/wikipedia/commons/a/aa/Lock-red-alt-2.svg")right 0.1em center/9px no-repeat}.mw-parser-output .cs1-ws-icon a{background:url("//upload.wikimedia.org/wikipedia/commons/4/4c/Wikisource-logo.svg")right 0.1em center/12px no-repeat}.mw-parser-output .cs1-code{color:inherit;background:inherit;border:none;padding:inherit}.mw-parser-output .cs1-hidden-error{display:none;color:#d33}.mw-parser-output .cs1-visible-error{color:#d33}.mw-parser-output .cs1-maint{display:none;color:#3a3;margin-left:0.3em}.mw-parser-output .cs1-format{font-size:95%}.mw-parser-output .cs1-kern-left{padding-left:0.2em}.mw-parser-output .cs1-kern-right{padding-right:0.2em}.mw-parser-output .citation .mw-selflink{font-weight:inherit}Attaway, Stephen W. (1999). The Mechanics of Friction in Rope Rescue (PDF). International Technical Rescue Symposium. 2010年8月21日時点の ⇒オリジナル (PDF)よりアーカイブ。