座標: .mw-parser-output .geo-default,.mw-parser-output .geo-dms,.mw-parser-output .geo-dec{display:inline}.mw-parser-output .geo-nondefault,.mw-parser-output .geo-multi-punct,.mw-parser-output .geo-inline-hidden{display:none}.mw-parser-output .longitude,.mw-parser-output .latitude{white-space:nowrap}北緯36度25分21秒 東経137度18分55秒 / 北緯36.4225度 東経137.3153度 / 36.4225; 137.3153[1]:105カムランド（KamLAND）は、東北大学大学院理学研究科付属ニュートリノ科学研究センター（Research Center for Neutrino Science）による反ニュートリノ検出器である。KamLANDという名称はKamioka Liquid Scintillator Anti-Neutrino Detector（神岡液体シンチレータ反ニュートリノ検出器）の略である。カムランドは岐阜県飛騨市（旧神岡町）にある神岡鉱山の坑道内のカミオカンデ跡地につくられた。カミオカンデが水チェレンコフ検出器であったのに対し、液体シンチレータを用いることによって、より低いエネルギーのニュートリノを検出することができる。

カムランドの周辺には複数の原子力発電所が存在する。原子力発電所の原子炉では核燃料中の放射性核分裂生成物の崩壊により反電子ニュートリノ ( ν ¯ e {\displaystyle {\bar {\nu }}_{e}} ) が生成される。この検出器は原子炉で生成されるニュートリノの25%にあたる、1.8 メガ電子ボルト (MeV) の閾値エネルギー（英語版）を超えるニュートリノを検出することができる。

もしニュートリノが質量をもつならば、ニュートリノ振動によって反電子ニュートリノがカムランドでは検出できないフレーバーのニュートリノに変化し、反電子ニュートリノの減少あるいは「消失」に至る。カムランドは原子力発電所から平均180キロメートル (km)離れた位置にあり、これによって太陽ニュートリノ問題の解決策であるニュートリノの大混合角による混合を感度良く検出することができる。
装置の概要

カムランド検出器の外層は、内側に1,879個の光電子増倍管（17インチのものが1,325個、20インチのものが554個）が設置された直径18メートル (m)のステンレス鋼製容器である[2]。光電面が34%の領域を覆っている。この内側にある第2層は1,000トンの鉱油・ベンゼン・蛍光化学物質からなる液体シンチレータで満たされた、直径13メートル (m)のナイロン製バルーンである。シンチレータではない高純度の油がバルーンに浮力を与え、バルーンを光電子増倍管から離しておくための緩衝材として働く。この油は外部の放射線に対する遮蔽材の役割も持つ。3.2キロトン (=3.2x106 kg)の円柱状の水チェレンコフ検出器が容器を取り囲んでいる。これはミュー粒子に対するベトーカウンターとしての働きと宇宙線や周辺の岩盤からの放射能に対する遮蔽材としての役割を持つ。

反電子ニュートリノ (ν 
e)は逆ベータ崩壊反応 ν ¯ e + p → e + + n {\displaystyle {\bar {\nu }}_{e}+p\to e^{+}+n} によって検出される。この反応は ν ¯ e {\displaystyle {\bar {\nu }}_{e}} に対して1.8 MeVの閾値エネルギー（英語版）を持つ。陽電子 ( e + {\displaystyle e^{+}} )からの即発蛍光によって反ニュートリノのエネルギーを E ν = E p r o m p t + < E n > + 0.9 M e V {\displaystyle E_{\nu }=E_{prompt}+<E_{n}>+0.9MeV} と推定することができる。ここで、 E p r o m p t {\displaystyle E_{prompt}} は即発事象のエネルギーで、陽電子の運動エネルギーと e + e − {\displaystyle e^{+}e^{-}} 対消滅エネルギーを足し合わせたものである。 < E n {\displaystyle E_{n}} >は中性子反跳エネルギーの平均値で、わずか数十キロ電子ボルト (keV)である。中性子はおよそ200マイクロ秒 (μs)後に水素に捕獲され、2.2 MeVの特徴的なガンマ線を放出する。この信号の遅延同時計測は反ニュートリノの信号と他の粒子によるバックグラウンドを区別する上で強力な手段となる。

距離が離れていることによる ν ¯ e {\displaystyle {\bar {\nu }}_{e}} の減少を補うために、カムランドはそれまでの検出器よりも検出質量がはるかに大きい。カムランド検出器はBorexinoのような同様の検出器の2倍である、1,000トンの検出質量を持つ。しかしながら、体積が増えたことにより、宇宙線に対する遮蔽材もより多く必要となり、地下に検出器を設置することが必要となった。

カムランド禅の二重ベータ崩壊探索の一環として、2011年に320 kgのキセノンが溶かされたシンチレータのバルーンが検出器の中心に吊り下げられた[3]。キセノンを追加したより汚染の少ない改良バルーンが計画されている。KamLAND-PICOはカムランドに暗黒物質探索のためのPICO-LON検出器を設置することを計画しているプロジェクトである。PICO-LONはWIMPと原子核の非弾性散乱を観測する、放射性不純物の少ないNaI (Tl)結晶である[4]。より量子効率の高い光電子増倍管と集光ミラーを追加し、検出器の性能を向上することが計画されている。
成果
ニュートリノ振動
原子炉ニュートリノ

カムランドは、2002年1月17日からデータ収集を開始した。最初の結果は約145日のデータを用いて報告された[5]。ニュートリノ振動がなければ、86.8±5.6事象が期待されるにもかかわらず、54事象しか観測されなかった。この結果を検証するため、データサンプルを515日に増やしたところ、ニュートリノ振動がなければ、365.2事象が予想されるのに対し、258事象しか観測されなかった[6]。これによって高い信頼度で反ニュートリノが消失していることが確認された。

カムランド検出器は、反ニュートリノの数だけでなく、エネルギーも測定している。エネルギースペクトルの形状はニュートリノ振動仮説の研究に活用することができるさらなる情報をもたらす。2005年の統計分析で、スペクトルの歪みは振動なし仮説そして2つの代替消失メカニズム、すなわちニュートリノ崩壊およびデコヒーレンス (decoherence)モデルと矛盾することが示された[6]。2種類のニュートリノ間の振動を仮定すると矛盾がなく、Δm2とθパラメータの最適値が導かれた。カムランドはΔm2を最も精密に測定し、太陽ニュートリノ実験はθの測定能力でカムランドを上回っていたので、最も精密な振動パラメータは太陽ニュートリノの測定結果と組み合わせることによって得られた。これらのデータを組み合わせることで決定できる最適なニュートリノ振動パラメータとして、 Δ m 2 = 7.9 − 0.5 + 0.6 ⋅ 10 − 5 eV 2 {\displaystyle \Delta {m^{2}}=7.9_{-0.5}^{+0.6}\cdot 10^{-5}{\text{eV}}^{2}} と tan 2 ⁡ θ = 0.40 − 0.07 + 0.10 {\displaystyle \tan ^{2}\theta =0.40_{-0.07}^{+0.10}} が得られた。

2008年[7]と2011年[8]に精度を向上させた結果が報告された。 Δ m 21 2 = 7.59 ± 0.21 ⋅ 10 − 5 eV 2 , tan 2 ⁡ θ 12 = 0.47 − 0.05 + 0.06 {\displaystyle \Delta m_{21}^{2}=7.59\pm 0.21\cdot 10^{-5}\,{\text{eV}}^{2},\,\,\tan ^{2}\theta _{12}=0.47_{-0.05}^{+0.06}}
太陽ニュートリノ

既に他の検出器でも測定されていた太陽ニュートリノについても、カムランド検出器で測定が行われた。

2011年に8Bニュートリノのフラックスは 2.77 ± 0.26 ( s t a t ) ± 0.37 ( s y s t ) × 10 6 {\displaystyle 2.77\pm {0.26(\mathrm {stat} )}\pm {0.37(\mathrm {syst} )}\times 10^{6}} [個/(cm2･s)]と見積もられた[9]。