ボース＝アインシュタイン
フェルミ＝ディラック
パラ · エニオン
カノニカルアンサンブル
グランドカノニカルアンサンブル
等温定圧アンサンブル
等エンタルピー-定圧
熱力学ポテンシャル
内部エネルギー
エンタルピー
ヘルムホルツの自由エネルギー
ギブズの自由エネルギー
グランドポテンシャル
科学者
マクスウェル · ギブズ · ボルツマン · アインシュタイン · オンサーガー · ウィルソン · 久保亮五 · カダノフ · フィッシャー · 川崎恭治 · パリージ · エドワーズ · ローレンツ · 蔵本由紀 · ジャルジンスキー
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表
話
編
歴
エニオン（英: anyon）は、二次元の系においてのみ現れる粒子である。これは、フェルミ粒子およびボース粒子の概念を一般化したものである。 1977年、オスロ大学で研究をしていたJon LeinaasおよびJan Myrheimが率いる理論物理学者のグループは、従来のフェルミ粒子およびボース粒子の区別は二次元内に存在する理論的な粒子に対しては適用できないことを計算によって示した[1]。そのような粒子は、それまで知られていなかったさまざまな性質を示しうることが分かった。1982年、フランク・ウィルチェックによって、この粒子はエニオンと命名された[2]。ハーバード大学のバートランド・ハルペリン
理論から現実へ
2005年、ストーニーブルック大学の物理学者のグループは、エニオンの干渉によって起こるパターンを検出するための準粒子干渉計を構築した。これによって、議論の余地はあるものの、エニオンが単なる数学上の構成概念ではなく実在することを示すことができる[3]。
半導体技術の発展に伴い、薄い二次元層を堆積させることが可能となり（例えば、グラフェンシート）、電子技術においてエニオンの性質を利用する長期的な可能性が開拓されている。 三次元以上の空間における粒子は、それらの量子統計に従ってフェルミ粒子もしくはボース粒子のどちらかに分類される。フェルミ粒子はフェルミ・ディラック統計に従い、ボース粒子はボース・アインシュタイン統計に従う。量子力学によって、これは粒子交換の下での多粒子状態の振る舞いとして定式化される。二粒子状態について、ディラック記法を用いて次の数式で表すことができる。 。 ψ 1 ψ 2 ⟩ = ± 。 ψ 2 ψ 1 ⟩ {\displaystyle \left|\psi _{1}\psi _{2}\right\rangle =\pm \left|\psi _{2}\psi _{1}\right\rangle } 。 … ⟩ {\displaystyle \left|\dots \right\rangle } 内の最初の項は粒子1の状態であり、二番目の項は粒子2の状態である。これは、例えば、左側は"粒子1は ψ 1 {\displaystyle \ \psi _{1}} の状態にあり、粒子2は ψ 2 {\displaystyle \ \psi _{2}} の状態にある"と解釈される。ここで、"+"は両方の粒子がボース粒子であることに対応し、"?"は両方の粒子がフェルミ粒子であることに対応する。
物理学におけるエニオン
