詳しくは水素原子におけるシュレーディンガー方程式の解を参照。

n = 1, l = 0　のとき1s軌道とよばれ、ここには2つの電子がそれぞれ異なるスピンをもって入る。

n = 2, l = 1, ml = 1　のときは2pz軌道とよばれ、やはり2つの電子が異なるスピンをもって入る。

多電子系の場合でも有効核電荷の概念を用いれば水素原子型に帰着できる。

主量子数

簡単のため水素原子の場合を考える。水素原子の電子のエネルギー固有値は次のようになる。

εnはエネルギー固有値、eは素電荷、Zは、Zeで原子核の電荷（水素の場合、Z = 1）、ε0は真空の誘電率である。上式で出てくる量子数はnで、となる。このnを主量子数と言う。主量子数は1から始まる（ゼロでない）。これに関係する量子数に方位量子数、磁気量子数がある。主量子数がnの時、方位量子数l、磁気量子数mは、

の値を取り得る。これらに対応する固有値は普通は同じエネルギーに縮退している（外場の存在などにより縮退が解ける場合もある）。この数の合計は、

となり。主量子数nの状態はn2重に縮退している。上に示した水素のエネルギー固有値は非相対論的に解いた結果で、スピン軌道相互作用の影響やラムシフトなどは考慮していない。

関連項目

パウリの排他原理

水素原子におけるシュレーディンガー方程式の解

軌道角運動量

スピン軌道相互作用

ラムシフト

スピン角運動量

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更新日時:2008年8月7日(木)21:50
取得日時:2008/08/10 00:21